压力容器屈服点的屈服应力

2019-06-13 09:30:52      点击:
  第一个压力容器假设通常称为直法线假设,与杆件变形中的平面假设是相似的。直法线假设等于省略了沿z轴的剪应力和所对应的压力容器应变。但在考察薄板微分单元的平衡时了。却是必需的,并不能省略与此相似,在杆件的弯曲理论中,由于引用了平面假设等于省略了与横向剪应力对应的变形,而在考察梁的微段平衡时,横向剪应力又是必需的。这种压力容器应力和变形之间的矛盾在应用弹性力学中是经常出现的。当然,省略的变形应该是次要的。这也就是说,在薄板弯曲变形中,上述剪切变形的影响是次要的,至于假设中面法线上各点距离不变,并省略也是认为与其他应变和应力分量。
   所有固体材料都具有某些特定的程度的弹性。当不超过一定限度的外力作用在材料上,材料就发生变形,去掉外力,变形即随之消失。材料在外力作用下发生形变的这种可逆性即为弹性,为了研究材料在静载荷作用下变形的规律,常进行对材料的简单拉伸或压缩试验,取如的标准试件。为试件的横载面积为拉伸力。压力容器设试件足够长,为标距有效长度;为拉伸应力和拉伸应变。式中为标距,绝对伸长逐渐加使试件的变形过程足够缓慢,以至变形过程中的每一步都可视为平衡状态由此得到有关试件的应力—应变曲线。然后按照应力—应变曲线的不同特征将材料分类。性固体压力容器屈服点为屈服应力。段物体的变形可逆呈直线关系,点又称弹性极限和比例极限。直线斜率为材料的杨氏模量抗拉弹性模员是表示材料力学性质的常量,与材料的大小、形状无

关,与所受外力的大小、分布也无关。超出弹性极限.试件的变形则是不可逆的。当达到屈服点时.材料呈现屈服现象。此时材料自行仲长而应力保持常数。

  此后应力即随压力容器应变的增加而增加,一直达到强度极限。这时.材料所承受的载荷达最大限度.材料开始逐渐破坏.如果在段的任意点对材料卸载一,关系不再沿曲线回到原点.而是沿直线下降平行于即其斜率数值也为,外载撤除后材料保留永久变形卸载后重新加载关系沿CA直线上升到达点后若继续加载关系将沿曲线上升。

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